Bilans énergétiques
Transformation d’un système obéissant à l’une des lois de Joule
Système satisfaisant la 1ère loi de Joule
En particulier, le gaz parfait vérifie la 1ère loi de Joule.
Soit une transformation quasi-statique d’un état initial 1 vers un état final 2.
Pour une étape infinitésimale de la transformation :
Pour une transformation quelconque, on a aussi  (il suffit de prendre une transformation quasi-statique qui a même état initial et même état final).
Système satisfaisant la 2nde loi de Joule
Le gaz parfait vérifie aussi la 2nde loi de Joule.
Soit une transformation quasi-statique d’un état initial 1 vers un état final 2.
Pour une étape infinitésimale de la transformation :
Pour une transformation quelconque, on a aussi 
Transformation réversible d’un gaz parfait
Transformation isotherme réversible
On considère n moles d’un gaz parfait
Pour que la transformation soit isotherme et réversible, elle doit être très lente.
Pour une transformation infinitésimale :  (réversibilité). Puisque la transformation est quasi-statique, on a, pendant toute la transformation,  .
Donc 
 avec  , rapport volumétrique de la transformation
D’après le premier principe,  . Donc  .
Pour une compression,  .
Pour une détente,  .
Transformation adiabatique réversible
On considère n moles d’un gaz parfait
Pour que la transformation soit adiabatique et réversible, il faut qu’elle soit assez lente (réversibilité), mais suffisamment rapide pour être adiabatique.
Loi de Laplace
Pour une étape infinitésimale de la transformation, (1ère loi de Joule et quasi-staticité). On a :
 , et, d’après le premier principe, 
Donc  .
D’après l’équation d’état du gaz parfait :
Donc
  (Formulation différentielle de la loi de Laplace)
Si  est constante sur l’intervalle , on peut intégrer la loi de Laplace :
 (loi de Laplace)
ou ou (à partir de l’équation d’état du gaz parfait)
travail reçu
 . Donc 
si est constante, 
Pour une compression, 
Pour une détente, 
Cycle de Carnot du gaz parfait
On pose 
Transformation
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W
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Q
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( ) 
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0
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0
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( ) 
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0
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0
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(moteur)
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0
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On définit le rendement 
Détente de Joule Gay-Lussac
Présentation
Bilan énergétique
Système 
Détente adiabatique, et  . On a donc :
On dit que la détente est isoU (à U constante)
Application aux gaz parfaits et réels
Gaz parfait : U ne dépend que de T (1ère loi de Joule).  ( U(T) est injective car strictement croissante : plus T augmente, plus l’énergie interne augmente). La transformation est donc monotherme.
Gaz réel : U dépend de V, T (il ne satisfait plus la première loi de Joule)
Pour un gaz de Van der Waals  . Pour une mole de gaz réel diatomique : 
Détente de  à  : 
 . Pour a = 0,138 Pa.m6.mol-1,  .
Détente de Joule Thomson (ou Joule Kelvin)
Formulation du 1er principe pour un écoulement stationnaire
On suppose  et  indépendants du temps
En amont : pression  , température 
En aval : pression  , température 
(Uniformes et stationnaires)
d : débit massique : masse qui traverse une surface donnée pendant dt
Dm : débit molaire
Système étudié entre A et B à t qui se déplace entre A’ et B’ à 
1er principe appliqué au système :
Comme l’écoulement est stationnaire, Donc 
 ( et P est constante)
Masse de AA’ (car  )
De même, masse de BB’
On note h l’enthalpie massique (h est constante au cours du temps, et même partout en aval ou en amont car les paramètres d’état sont uniformes dans ces deux zones).  . Donc  ou  , où Hm est l’enthalpie molaire.
Détente de Joule Kelvin
Présentation
On suppose l’écoulement stationnaire
Bilan énergétique
1er principe appliqué à l’écoulement :
Donc 
On dit que la détente de Joule Kelvin est isoH ou isenthalpique
Applications aux gaz
Pour un gaz parfait : H dépend uniquement de T (2nde loi de Joule)
Donc  (idem que pour U), la détente est donc monotherme
Pour un gaz réel : H dépend de T et P. On a  mais 
En général,  . |
